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Evaluación Objetiva de las Disfotopsias en Banco Óptico

noviembre 28th, 2015 Posted by General 0 comments on “Evaluación Objetiva de las Disfotopsias en Banco Óptico”

¿Qué son las disfotopsias?

Las disfotopsias tal y como las conocemos en oftalmología son un fenómeno óptico que puede presentarse tras la implantación de una lente intraocular monofocal (LIO) o multifocal (LIOM). Son resultado del incremento (disfotopsia positiva) o disminución (disfotopsia negativa) de la intensidad luminosa en regiones de la retina central o paracentral y pueden o no representar una molestia tras la implantación de una lente intraocular. Este fenómeno generalmente encuentra explicación con el análisis óptico de la lente intraocular o con la interacción de esta con las diferentes estructuras intraoculares.

La Función de Extensión de Punto o Point Spread Function (PSF) como métrica para explicar las disfotopsias positivas.

Las disfotopsias tienen un mayor impacto perceptual cuando el paciente observa fuentes luminosas como un semáforo, los faros de un coche, una farola, etc. Tras la implantación de una LIOM el paciente percibe un patrón luminoso diferente al que se encontraba adaptado o acostumbrado antes de la cirugía. Este patrón se califica como “molesto” por ser una nueva forma, no habitual, de ver la luz. Cuanto mayor diferencia exista entre el patrón luminoso antes con respecto después de la operación, más difícil será la adaptación a esa nueva forma luminosa.

Disco de Airy

Figura 1. Disco de Airy. KaiMartin assumed (based on copyright claims) Own work CC BY-SA 3.0

Figura 2. PSF limitada por difracción (verde) frente a una PSF cuya intensidad en el centro esta disminuida (rojo)

Las disfotopsias positivas secundarias a la implantación de una LIOM desde el punto de vista de la óptica pueden explicarse a través de la Función de Extensión de Punto o Point Spread Function (PSF) la cual representa cómo focaliza un punto de luz en la imagen formada por una LIO. Cuando el sistema óptico es perfecto, por ejemplo una lente monofocal libre de aberraciones ópticas, la imagen de un punto a través de esta lente se traduce en el denominado Disco de Airy (Figura 1), este patrón esta limitado exclusivamente por la Difracción.

Sin embargo, el sistema óptico ocular dista de ser perfecto y la PSF se ve afectada por (1) la dispersión de luz en los medios oculares (scattering) y (2) aberraciones de bajo y alto orden. Estas imperfecciones resultan en una disminución de la intensidad lumínica en el centro de la PSF que en óptica se caracteriza a través del Ratio de Strehl (Altura de la PSF del sistema real/altura de la PSF del mismo sistema si estuviese limitado solo por la difracción). Por lo tanto, cuanto más se aproxime este ratio a la unidad indicará que el sistema se aproxima en mayor medida a un sistema perfecto limitado solo por difracción.

 La PSF con lentes intraoculares multifocales

Con LIOMs nos encontramos con la presencia de dos o más imágenes simultáneas sobre la retina, una enfocada sobre la fóvea (Figura 3, círculo rojo más próximo a Retina) y otra desenfocada (Figura 3, rayos que parten del círculo menos próximo a Retina presentan una imagen desenfocada rodeando a la primera imagen enfocada). Dependiendo de la distancia de observación (vergencia) a la que se sitúe el objeto (cerca/lejos) tendremos una imagen u otra sobre la fóvea y alrededor de esta una distribución de luz correspondiente a la imagen desenfocada, parásita o fantasma. Dependiendo de la distribución lumínica en la PSF nos encontraremos una disfotopsia del tipo Glare (cuando la luz se dispersa de manera aproximadamente continua y progresiva) o Halo (cuando la luz del foco parásito se concentra sobre una región particular alrededor de la imagen enfocada).

Figura 3. Ray tracing en un procedimiento multifocal

Para calcular el Halo o el Glare que puede producir una LIOM en banco óptico cuando la combinamos con una lente que simule la óptica corneal tan solo tenemos que evaluar la distribución de la intensidad energética en el plano imagen correspondiente a cada uno de los focos que deseemos medir. Un trabajo muy recomendable sobre esta metodología puede ser leído en la tesis doctoral de Francisco Alba Bueno a quien agradezco personalmente el habernos facilitado la Figuras 4 correspondiente a su tesis.

Figura 4. PSF de una LIOM medida en banco óptico. (Imagen autorizada por Francisco Alba Bueno)

En la Figura 4 se muestra la distribución energética de una luz puntual (pinhole) en el plano correspondiente al foco de cerca (a) y al correspondiente al foco de lejos (B).

Vemos que la eficiencia energética en el foco de lejos es mayor a la del foco  de cerca por lo que el halo tiene un mayor impacto sobre el plano del foco de cerca. Esto es debido a que la LIOM se corresponde con una lente intraocular apodizada medida con un diámetro de pupila lo suficientemente grande como para que esta apodización sea efectiva. No obstante, la Figura 4 representa de forma muy clara cómo se mide el halo integrando la intensidad de energía del fondo y comparándola con la intensidad del pinhole o punto central.

 

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